На примере одной из простейших квантовомеханических систем с двумя состояниями (два протона и один электрон) домонстрируется процедура диагонализации матрица оператора Гкмильтона в результате которой из составляющих базис двух классически осмысленных , но не сохраняющихся во времени из-за туннельного эффнета состояний строятся стационарные состояния с сохраняющимися энергиями, соответствующие молекулярным термам, один из которых оказывается отталкивательным, а другой обеспечивает относительную устойчивое саязанное состояние системы. Рассмотренный пример иллюстрирует весьма универсальный обменный механизм взаимодействий.
Таймкоды
00:00 Введение
- Обсуждение лекции и её содержания.
- Упоминание о матрице оператора Гамильтона и уравнении Шредингера.
- Введение в квантовую механику и её особенности.
02:58 Простейшие системы
- Обсуждение систем с одним состоянием.
- Пример с молекулой водорода H2.
- Введение в молекулярный ион водорода H2+.
05:29 Поведение электрона
- Поведение электрона в атоме водорода.
- Влияние второго протона на электрон.
- Образование молекулярного иона водорода H2+.
10:57 Два состояния H2+
- Два состояния молекулярного иона водорода.
- Обозначение состояний стрелочками.
- Введение суперпозиции состояний.
13:50 Суперпозиция состояний
- Суперпозиция состояний электрона у левого и правого протона.
- Разложение состояния H2 по базису.
- Квантово-механические амплитуды.
17:23 Заключение
- Переход к математическим построениям.
- Физическая неразличимость состояний H2+.
- Гармонические функции и суперпозиция состояний.
20:52 Стационарное состояние и начальные условия
- Система остается стационарной во времени.
- Коэффициенты зависят от начальных условий.
- Электрон остается локализованным у правого или левого протона.
21:46 Матричные элементы оператора Гамильтона
- Матричные элементы между правым и левым состояниями неравны нулю.
- Система из двух уравнений для двух неизвестных функций.
- Решение упрощается благодаря попарно равным матричным элементам.
22:59 Гармонические решения и энергия
- Решения изменяются по гармоническому закону.
- Частота определяется разностью или суммой диагональных и недиагональных элементов.
- Симметричная линейная комбинация состояний имеет пониженную энергию.
25:42 Антисимметричные состояния и энтропия
- Антисимметричные состояния имеют повышенную энергию.
- Природа стремится к состояниям с минимальной энергией.
- Молекулярный ион водорода обычно находится в симметричном состоянии.
27:31 Туннельный эффект и эксперимент
- Электрон может туннелировать между протонами.
- Эксперимент фиксирует электрон около одного из протонов.
- Вероятности обнаружения электрона изменяются во времени.
30:51 Вероятность смены состояний
- Электрон перепрыгивает между протонами.
- Вероятность смены состояний определяется недиагональными элементами.
- Туннельный эффект происходит с большей вероятностью при сближении протонов.
34:48 Химическая связь и обменные взаимодействия
- Протоны не могут далеко отойти друг от друга.
- Химическая связь не зависит от спина электрона.
- Электрон размазан между протонами, вероятность не меняется.
36:37 Обменные взаимодействия
- Механизм взаимодействия между протонами называется обменным.
- Обменные взаимодействия универсальны и важны для химических связей и взаимодействий элементарных частиц.
- Использование квантово-механических теорий для гравитационных взаимодействий пока не решено.
Таймкоды сделаны при помощи Нейросети YandexGPT
Расшифровка видео
0:00
[музыка]
0:16
было и нельзя обратить но нет повода
0:23
Хмуриться беся мракобесия тело физфака живёт
0:31
Ньютон не забыт Александр Сергеевич
0:37
прогуливается Ах нынче наверное лекцию снова
0:45
прочтёт Ньютон не забыл Александр Сергеевич
0:53
прогуливается Ах нынче наверное лекцию снова прочтёт
1:04
На прошлой лекции была построена Матрица состоящая из матричных элементов
1:10
первичного оператора Гамильтона действующего на векторы состояния
1:16
системы по сути дела представляющая собой оператор Гамильтона второго
1:23
поколения с помощью этой матрицы был записан аналог уравнения Шредингера для
1:30
систем обладающих дискретным набором базисных
1:36
состояний этот аналог уравнения шлезингер представлял собой систему
1:42
обыкновенных дифференциальных уравнений первого порядка для зависящих от времени
1:50
амплитуд нахождения в базисных состояниях рассматриваемые системы
1:57
которая в общем случае изменяющемся во времени каком-либо
2:03
интересующем Нас состоянии было показано что для систем с
2:09
одним состоянием амплитуда нахождения системы в этом состоянии изменяется во
2:16
времени по гармоническому закону с частотой равной с точностью до
2:22
постоянной планка диагональному маму элементу h11
2:30
был приписан смысл энергии системы в единственном её возможном состоянии
2:38
вероятность нахождения в котором вычисляемые как квадрат модуля квантово
2:43
механической амплитуды оказалась равной единице для
2:51
микросистемная Шредингера превращался в систему
2:58
обыкновенных уравнений которая оказывалась однородной на последней
3:04
лекции был кратко описан общий подход к решению таких
3:10
систем в большинстве случаев такой подход оказывается полезным но в
3:16
некоторых частных случаях удаётся придумать что-то покороче и поинтереснее
3:22
именно этим мы сейчас и займёмся пожалуйста не ждите громких акцентов и
3:29
ярких олом красок для того чтобы понять механику
3:34
квантовой механики вам потребуется все 50 А может быть даже и
3:41
более оттенков серого вещества ваших голов Если вы этого не испугались
3:49
оставайтесь с нами мы начинаем обсуждать квантовую механику простейших систем
3:56
обладающих уже не одним
4:03
состояниями одну простую лекцию А может
4:08
и не лекцию а может не простую хотим вам
4:15
рассказать её Мы помним с детства но курса со второго а можем и не помним но
4:27
будем [музыка]
4:35
прежде всего попробуем разобраться О чём вообще идёт речь
4:46
микросистемная ней достаточно много Я думаю лучше всего начать самый
4:54
простой из всех существующих молекул друзья речь идёт вовсе не о
5:02
молекуле водорода H2 молекула водорода совсем непростая
5:09
система Она имеет целых четыре частицы два протона и два
5:17
электрона гораздо более простым
5:29
пронов и только одного электрона H2
5:35
п чтобы составить молекулярный ийон водорода нужно для начала взять атом
5:42
водорода состоящий из одного протона и одного электрона электрону в таком атоме
5:50
Конечно хочется приблизиться к ядру как можно ближе чтобы его потенциальная
5:56
энергия была минимальной хочется довести дело до
6:01
ультрафиолетовой катастрофы Однако ультрафиолетовой
6:06
катастрофы не происходит что-то мешает электрону совершить катастрофи поступок
6:14
Толи электрону не хочется нарушать постулат Бора и он Крутится по Самой
6:21
нижней первой орбите соответствующей минимуму его
6:27
энергии э упасть на ядро но частота его вращения по орбите столь
6:35
велика что Электрон слегка душит жаба и он не хочет отдавать полю столь большой
6:42
энергетический квант или может быть из-за соотношения
6:48
неопределённости обладающей малой массой Электрон не может упасть на более
6:55
компактное массивное ядро изза того что оказавшись на НМ он вынужден будет иметь
7:03
такую большую неопределенность скорости что соответствующая ей средняя
7:09
кинетическая энергия окажется больше выгоды в энергии потенциальной при
7:18
падении на самом же деле если Электрон если он конечно существует в атоме
7:25
врядли о мто таком думает он вет себя так устроена природа А все наши слова с
7:33
попытками интерпретировать его поведение это не более чем наши
7:40
выдумки короче в уединённом атоме водорода Электрон как-то там
7:47
локализован вблизи ядра и находится в низшем энергетическом
7:54
состоянии так существовать хороо
8:00
водорода мы будем издалека потихонечку приближать другой Протон то пока
8:07
расстояние между протоном и атомом водорода достаточно большое Электрон в
8:12
первом приближении ничего не почувствует конечно на Электрон будет
8:18
действовать слабенькая электрическая сила со стороны Пока ещё Даго Протона
8:25
ного собствен про эт ре пока второй Протон е
8:34
далеко по мере постепенного приближение второго Протона к атому действующая С
8:42
его стороны сила на Электрон постепенно будет возрастать если первоначально электрону
8:50
было безразлично С какой стороны от своего хозя ему
8:58
распо Протона ему с точки зрения энергетических соображений будет ВС
9:04
более и более выгодно находиться где-то на отрезке прямой
9:10
соединяющий Протон хозяин и приближающийся к паре Электрон Протон в
9:17
атоме водорода без электронный Протон Не исключено что Электрон начнёт
9:25
подозревать что нахождение рядом вторым протоном Вдали от своего хозяина ничуть
9:34
не хуже правда и не лучше чем локализация около своего старого
9:41
Протона но пока второй Протон ещё достаточно далеко и
9:47
притягивает наш Электрон не очень сильно электрону потребовалось бы слишком много
9:54
энергии для того чтобы разорвать поводок удерживающий его вблизи хозяина и
10:03
убежать В поисках новых приключений именно в такой ситуации мы
10:10
мысленно прекратим приближать второй Протон и ограничимся
10:16
приближением в рамках которого Электрон составляет связанную пару атом водорода
10:24
с одним из протонов а второй Протон находится просто где-то
10:31
не очень далеко и одинок именно такому состоянию химики
10:38
склонны приписывать символ H2
10:43
вся проблема состоит в том что в реальном мире Мы вряд ли будем на самом
10:51
деле приближать Одинокий Протон к уже готовому атому
10:57
водорода как правило система H2 + существует уже сама по себе без
11:04
какого-либо нашего участия Это означает что на самом деле
11:10
нам не слишком-то понятно около какого из двух протонов на самом деле
11:16
локализован Электрон Если вы попробуете обратиться к
11:22
химикам для того чтобы удовлетворить своё любопытство около какого из двух
11:28
протонов электро то те вряд ли поймут ваш вопрос и вряд
11:35
ли захотят на него отвечать для Химиков достаточно что система находится в
11:40
состоянии H2 п и всё Тем более что особо большой разниц в
11:48
том у правого или у левого Протона локализован Электрон
12:01
оба состояния молекулярного Иона в общем-то одинаковы и должны по-видимому
12:07
иметь одинаковую энергию именно по этой причине наша
12:14
любопытство химикам скорее всего покажется абсолютно неуместным но мы-то физике хотим знать
12:24
ВС и поэтому мы будем склонны считать что в природе возможно два состояния
12:32
молекулярного ийона водорода в одном состоянии Электрон локализован около
12:39
левого Протона в другом около правого Я надеюсь вы понимаете что слова
12:48
правая и левая в данном случае абсолютно условные с равным успехом можно было
12:55
сказать около верхнего или нижнего протона и о Протона который к нам
13:00
находится Ближе или дальше ВС зависит от того Откуда мы смотрим Однако Давайте ради простоты и
13:09
удобства считать что один из протонов у нас слева а другой справа при этом мы
13:16
можем их различить друг от друга то есть расстояние между
13:22
протонами достаточно велики по сравнению с той неден
13:30
накладывается соотношением неопределенности гайзер в этом случае мы будем иметь два
13:38
очень похожих друг на друга состояния для того чтобы их как-то различать одно из них мы будем
13:46
обозначать стрелочкой налево а другой стрелочкой направо В зависимости от того
13:54
какого из хозяев левого или правого
14:01
Совершенно очевидно что у нас нет никаких сколько-нибудь разумных
14:06
оснований сделать выбор между правым или левым состоянием молекулярного Иона
14:15
водорода выход из создавшейся слегка затруднительной ситуации состоит в том
14:21
что разумно вспомнить первый постулат квантовой механики согласно которому
14:27
ватоме состояния представляют собой вектора в гильбертовом пространстве для которых
14:36
определена обладающая свойством коммутативности операция
14:42
сложения последняя позволяет представить состояние молекулярного Иона
14:49
водорода в виде суммы или точнее суперпозиции двух
14:55
состояний в которых Электрон локализован у левого или правого Протона
15:03
соответственно при этом понятно что если по каким-то причинам точно известно что
15:09
Электрон локализован около левого Протона то вероятность найти его около
15:15
правого равна нулю и наоборот таким образом два состояния Электрон
15:23
слева и Электрон справа являются Взаимно артона
15:30
если мы договоримся рассматривать Ион водорода лишь в самом низшем
15:36
энергетическом состоянии то других возможных вариантов локализации
15:42
электрона больше не существует Это означает что при
15:48
соответствующей нормировки состояние Электрон слева и Электрон справа
15:54
образуют
15:59
в приро и весьма любезное для Химиков состояние
16:05
H2 может быть разложено по этому базису как и при любом разложении
16:12
вектора по базису коэффициенты разложения которые в данном случае носят
16:20
название квантово-механическая
16:29
природе состояние H2 на каждое из базисных
16:34
состояний Электрон слева и Электрон справа Ну вот мы и добрались до мест где
16:42
дальнейшее передвижение следует осуществлять с величайшей
16:48
осторожностью никакого прямого аналога суперпозиции состояний в классической
16:55
физике не существует конечно это не совсем так ещ со врем
17:03
обучения в школе мы пользовались принципом суперпозиции для
17:08
напряженностей силовых полей только вот эти поля ассоциировались С чем угодно но
17:15
никак не с состояниями физической системы теперь силовые поля будут
17:23
постепенно уходить с физической сцены уступая ме совершенно
17:35
[музыка]
17:40
друго всем слабонервным категорически рекомендуется пока ещё не поздно спуск
17:48
вниз на равнину на комфортабельном
17:56
подъёмнике Ну а теперь мы с теми кто здесь всё-таки
18:01
остался Ещё немного Пора по крутым тропинкам
18:07
Вверх с целью слегка поддер свой
18:12
менталитет и слегка подготовить его к восприятию простой и очевидной истины
18:20
состоящей в том что теперь будет гораздо проще и
18:26
естественнее опираться сухие но не допускающие двоякого
18:34
толкования математические построения вместо того чтобы мучить себя
18:40
вопросами о том как же теперь всё это можно сопоставлять с привычными
18:48
представлениями которые несмотря на свою привычно И кажущуюся
18:53
логичность увы перестают быть работоспособны
19:10
очень поскольку оба состояния молекулярного Иона водорода правая и
19:17
левая физически неразличимы матричные элементы оператора Гамильтона
19:23
сочин на каждом из этих состояний
19:30
бра так и Кет обяза оказываться одинаковыми в том случае если не
19:38
диагональные матричные элементы оператора Гамильтона на правом и левом
19:43
состоянии оказываются равными нулю система из двух дифференциальных
19:49
уравнений для квантово-механическая имеющих
19:58
абсолютно одинаковый вид и совпадающих с уравнением для амплитуды в случае когда
20:05
система обладает только одним состоянием каждое из этих решений оказывается
20:12
гармонической функцие одной и той же частоты равной отношению диагонального
20:19
маточного элемента оператора Гамильтона к постоянной планка И следовательно
20:25
любое произвольное состояние такой может рассматриваться как суперпозиция
20:32
правого и левого состояний зависящее от времени по единому гармоническому закону
20:40
представляемого в виде экспоненты с чистым нимом показателям в который
20:46
входит одна и та же частота последнее означает что состояние
20:52
такой системы оказывается стационарным во времени а значение коэффициентов с
20:58
которыми в это стационарное состояние входят базисные правое и левое состояние
21:06
зависит от начальных условий попросту говоря Это означает что если в начальный
21:12
момент Электрон был локализован около левого Протона то он так и останется
21:19
локализованным рядом с ним А в случае правой начальной локализации она так и
21:26
останется правой в те таким образом если мы сумеем как-нибудь
21:33
приготовить молекулярный Ион водорода в чисто правом состоянии он так и будет
21:40
сохраняться в этом состоянии с электроном находящимся у правого Протона
21:46
Тоже самое касается и левой локализации однако на самом деле
21:52
ситуация совсем иная
21:59
матричные элементы оператора Гамильтона вычисляемые между правым и левым
22:06
состояниями также как и элементы вычисляемые между левым и правым
22:12
оказываются неравными нулю в общем случае из общих правил
22:18
квантовой механики следует что не диагональные элементы левый правый и
22:24
правой левой должны быть ком дру другу
22:30
Но пока для простоты мы будем считать что оба этих элемента
22:36
вещественные получается система из двух сцепленных друг с другом уравнений для
22:42
двух неизвестных функций представляющих собой зависимости от времени
22:48
квантово-механическая
22:59
уравнений конечно же решается методами которые рассматривались на прошлой
23:04
лекции но из-за того что диагональные и не диагональные матричные элементы
23:11
оператора Гамильтона оказываются попарно равными друг другу решение можно найти
23:17
гораздо проще для этого достаточно сложить и вычесть два дифференциальных
23:24
уравнения для квантово механических амплитуд врете такой не замысловатой
23:30
операции получается два новых дифференциальных уравнения для суммы и
23:36
разности амплитуд C1 и C2 но вся прелесть этих уравнений состоит в том
23:42
что они расцепить друг от друга и представляют теперь два совершенно
23:48
независимых обыкновенных однородных дифференциальных уравнения первого
23:54
порядка такие уравнения имеют стандартные решения изменяющееся во времени по
24:01
гармоническому закону то есть решения вновь соответствующие стационарным во
24:07
времени состоянием правда теперь в чисто мнимых показателях экспонент для
24:15
временного описания поведения этих решений стоит уже не диагональный
24:21
матричный элемент оператора Гамильтона А сумма и разность его диагональ
24:29
диагонального элементов при этом частота временных осцилляций суммы квантово
24:36
механических амплитуд определяется разностью диагонального и не
24:42
диагонального матричных элементов А в случае решения для разности амплитуд С1
24:49
и С2 частота определяется напротив суммой этих
24:57
элементов что Если из двух базисных состояний с электроном слева и
25:02
электроном справа мы составим симметричную линейную комбинацию в
25:08
которой эти два состояния будут присутствовать в равных долях со знаком
25:14
плюс перед обоими состояниями то такое новое состояние будет зависеть от
25:20
времени по гармоническому закону что в свою очередь означает его стационарность
25:27
а вот энергия этого состояния окажется ниже чем энергия состояния с электроном
25:35
локализованным либо справа либо слева и величина этого смещения вниз по шкале
25:42
энергии будет определяться не диагональным матричным элементом точно
25:49
также если составить [музыка]
25:55
антисимметричность базисных правого и левого состояний то такое состояние
26:02
представляющее собой соответствующим образом нормированность правого и левого
26:09
состояний также окажется стационарным но его энергия окажется повышенной
26:16
относительно энергий исходных двух базисных правого и левого состояний и
26:23
это теперь уже повышение энергии окажется численно
26:30
диагонального матричного элемента из весьма общего закона возрастания хаоса
26:36
или энтропии замкнутых систем хорошо известно что при прочих равных условиях
26:43
природа всегда стремится выбирать те состояния в которых запасённая внутри её
26:51
стабильных сист энергия оказывается минимально
26:58
молекулярного Иона водорода как правило реализуются симметричные состояния для
27:05
которых полная энергия оказывается лежащей ниже энергии правого и левого
27:12
состояний антисимметрия для нашего мира
27:18
оказываются нежелательными Именно поэтому молекулярный Ион водорода как правило
27:25
оказывается в симметричном состоянии в которое попно входит состояние с
27:31
локализацией электрона у правого и левого протонов этот эффект обусловлен
27:38
тем что Наряду с существованием одинаковых диагональных элементов
27:44
оператора Гамильтона или оператора энергии существуют ещё его не
27:50
диагональные матричные элементы я попытаюсь объяснить вам что
27:56
существование диагональных матричных элементов связана
28:02
с эффектом туннелирования электрона от одного Протона к другому и
28:10
обратно построенные симметрична и антисимметричность
28:28
справа или слева определена исключительно плохо Электрон размазан
28:34
поровну между своими потенциальными хозяевами Однако если мы поставим
28:41
эксперимент по определению положения электрона мы неизбежно вмешались
28:58
Протона макроскопический эксперимент никогда нам не даст результата в рамках
29:04
которого около одного Протона мы найдём одну половинку электрона А у другого
29:09
другую в ходе нашего грубого эксперимента по фиксации положения
29:15
электрона в Ионе водорода мы повлияли на всю систему в результате чего она выйдет
29:23
из состояния с определенной энергией стационарное состояние которое будет
29:31
изменяться во времени для получения математического описания того что
29:36
получится нужно в решении для суммы и разности квантово-механическая
29:58
фиксации электрона около правого или левого Протона если проделать всю эту
30:06
несложную но достаточно кропотливую математическую работу окажется что
30:11
квадраты модулей амплитуд нахождения электрона в левом и правом состоянии
30:18
будут меняться во времени пропорционально квадратам синуса и
30:25
косинуса изх часто определяемой величиной не
30:32
диагонального матричного элемента такое новое решение можно интерпретировать Как
30:39
периодическое перепрыгивание электрона от состояния связи с одним например
30:47
левым к протоном к другому хозяину с последующим перепрыгивание
30:54
обратно при этом изменение хозя э происходит скачком Электрон невозможно
31:02
зарегистрировать где-то посередине пути от одного Протона к другому в любом
31:08
эксперименте Электрон будет зафиксирован либо рядом с правым протоном либо рядом
31:14
с левым но вероятности его обнаружения около правого и левого
31:20
протонов будут изменяться во времени иногда обращаясь в
31:26
едини протонов и в ноль в тот же момент времени около
31:33
другого описанный мысленный эксперимент позволяет осознать физический смысл не
31:40
диагональных маточных элементов оператора Гамильтона эти элементы определяют
31:47
вероятность за единицу времени с которой одно базисное
31:53
состояние Электрон справа или Электрон слева менятся другим и
32:00
обратно в рассматриваемом случае молекулярного ийона водорода такая смена
32:07
состояний происходит из-за туннельного эффекта во время которого Электрон
32:13
вопреки запрету со стороны закона сохранения энергии просачивается под
32:19
потенциальным барьером от одного Протона к другому на эксперименте зарегистрировать
32:27
Электрон в момент просачивания невозможно поскольку это привело бы к
32:33
результату противоречащем закону сохранения энергии понятно что такое
32:39
нерегистрацию [музыка]
32:58
альтштейн всю свою жизнь относился к квантовой механике с некоторым скепсиса
33:05
считаю необходимым добавить что квантовая механика и теория
33:11
относительности полностью и до конца не согласованы друг с другом вплоть до
33:17
настоящего времени Что же касается туннельного
33:22
эффекта то он происходит с тем большей вероятностью чем уже величина то есть
33:29
ширина потенциального барьера под которым приходится просачиваться
33:35
электрону и чем меньше величина виртуального нарушения закона сохранения
33:41
энергии в момент такого просачивания в результате получается так что при
33:48
сближении протонов величина не диагонального матричного элемента
33:53
оператора Гамильтона возрастает а это в свою очередь приводит к увеличению
34:00
выигрыша в энергии в том случае когда система переходит в симметри зова
34:08
состояние при этом для того чтобы лиро оказалось наиболее эффективным И
34:15
следовательно выигрыш в энергии был максимально большим весьма Желательно
34:22
чтобы оба Протона находились достаточно близко друг к другу Однако из-за того
34:29
что сами протоны заряжены положительно при их сближении дополнительно возникают
34:36
силы отталкивания в результате протоны располагаются Так что выигрыш в энергии
34:43
равной разности между её понижением в результате симметри зации
34:50
состояний и повышением изза отталкивания положительных частиц оказывается
35:00
именно такое равновесное положение протонов и определяет размер
35:06
молекулярного йона водорода то есть расстояние между его
35:12
ядрами Именно поэтому в соответствующем пониженной энергии
35:18
симметричном состоянии молекулярного Иона водорода два Протона не могут
35:25
далеко отойти друг от они так и существуют в связанной друг с
35:31
другом паре А вот химики Да и не только они нередко говорят об этом произнося
35:39
магические слова химическая связь в рассмотренном простейшем случае
35:46
химическая связь оказалась никак не зависящей от спина
35:52
обеспечивающего е электрона нередко говорят
35:59
связь Электрон ВС время перепрыгивает от одного Протона к другому и обратно Это
36:06
не совсем верно и не совсем корректно гораздо Правильнее говорить что Электрон
36:13
размазан между двумя протонами то есть вероятность его обнаружения около
36:20
каждого из них никогда не меняется во времени и всегда равна
36:28
выбранные нами в качестве базиса исходные состояния с правой и левой
36:34
локализации электрона всегда присутствуют поровну описанный механизм
36:42
взаимодействия между двумя протонами который обеспечивается переносчиком этих
36:49
взаимодействий электроном в физике принято называть обменным на
36:55
эксперименте можете определить Электрон Либо около
37:01
правого Либо около левого Протона точнее
37:06
сказанное не совсем верно Так было бы если бы в состояниях Электрон справа и
37:14
Электрон слева Электрон был полностью и точно локализован в
37:20
пространстве на самом деле это не совсем так в правом и левом состояниях Электрон
37:28
тоже размазан но на данном этапе обсуждать этот эффект
37:34
размазанное ещё очень и очень рано поскольку такое обсуждение требовало бы
37:41
перехода к системам с бесконечным не счётный числом квантово механических
37:49
состояний в заключении скажу лишь одно описанный механизм притяжения в случае
37:58
Оттава в случае асимметричных состояний двух протонов с обобщённым электроном
38:08
находящимся где-то около них в квантовой физике иногда называют
38:15
обменным обменные взаимодействия в физике весьма универсальны они работают
38:22
и в химических связях и При обеспечении кловского притяжения и отталкивания
38:30
электрических зарядов обменный механизм также лежит в основе взаимодействий
38:37
между элементарными частицами которые принято называть сильными И слабыми что
38:45
же касается использования механизма квантово-механическая
38:53
теорий гравитационных взаимодействий задача ещё очень и очень далека от
39:01
решения Былое нельзя воротить но печалиться
39:09
нечем пока на физфак молодые звенят
39:15
Лоса А всё-таки жаль что нельзя к Александру
39:23
Сергеевичу вписаться на пару хотя бы на четверть
39:30
часа а всё-таки жаль что нельзя к Александру
39:38
Сергеевичу вписаться на пару хотя бы на четверть часа
39:45
[музыка]
